- LÊN HIỆU ỨNG RADIO - ĐIỆN TRONG SIÊU MẠNG HỢP PHẦN VỚI CƠ CHẾ TÁN XẠ ĐIỆN TỬ - PHONON ÂM. - Chương 1: SIÊU MẠNG HỢP PHẦN VÀ HIỆU ỨNG RADIO – ĐIỆN TRONG BÁN DẪN KHỐI. - Siêu mạng hợp phần. - Tổng quan về siêu mạng hợp phần. - Hàm sóng và phổ năng lượng của điện tử trong siêu mạng hợp phần. - Lý thuyết lượng tử về hiệu ứng radio – điện trong bán dẫn khối. - Chương 2: HIỆU ỨNG RADIO – ĐIỆN TRONG SIÊU MẠNG HỢP PHẦN DƯỚI ẢNH HƯỞNG CỦA PHONON GIAM CẦM. - Hamiltonian của hệ điện tử – phonon và phương trình động lượng tử của điện tử trong siêu mạng hợp phần. - Hamiltonian của hệ điện tử – phonon trong siêu mạng hợp phần. - Phương trình động lượng tử của điện tử trong siêu mạng hợp phần 10 2.2. - Chương 3: TÍNH TOÁN SỐ VÀ VẼ ĐỒ THỊ CHO SIÊU MẠNG HỢP PHẦN GaAs - Al 0.3 Ga 0.7 As. - Sự phụ thuộc của trường radio – điện vào tần số của sóng điện từ mạnh. - Sự phụ thuộc của trường radio – điện vào tần số của sóng điện. - Trong những năm gần đây, các chất bán dẫn được ứng dụng rộng rãi trong điện tử học. - Trong các vật liệu kể trên, hầu hết các tính chất của điện tử thay đổi, xuất hiện các tính chất khác biệt so với vật liệu khối (gọi là hiệu ứng giảm kích thước) [2].. - Ta biết rằng ở bán dẫn khối, các điện tử có thể chuyển động trong toàn mạng tinh thể (cấu trúc 3 chiều). - Ở các hệ thấp chiều, chuyển động của điện tử sẽ bị giới hạn nghiêm ngặt dọc theo một (hoặc hai hoặc ba) hướng tọa độ nào đó [1-3]. - Phổ năng lượng của các hạt tải trở nên bị gián đoạn theo phương mà chuyển động của điện tử bị giới hạn.. - Như vậy, sự chuyển đổi từ hệ 3D sang 2D, 1D hay 0D đã làm thay đổi đáng kể những đại lượng của vật liệu như: hàm phân bố, mật độ trạng thái, mật độ dòng, tương tác điện tử - phonon… làm xuất hiện nhiều hiệu ứng mới mà hệ điện tử ba chiều không có [5-6].. - Với sự phát triển của vật lý chất rắn và một số công nghệ hiện đại, ta hoàn toàn có thể tạo ra những cấu trúc thấp chiều khác mà chúng ta phải kể tới chính là cấu trúc siêu mạng. - siêu mạng pha tạp, siêu mạng hợp phần, hố lượng tử… ngày càng nhận được sự quan tâm của rất nhiều người [2-6].. - hiệu ứng radio – điện trong bán dẫn khối với các cơ chế tán xạ điện tử – phonon âm hay điện tử – phonon quang đã thu được những kết quả cụ thể. - Tuy nhiên, hiệu ứng radio – điện trong các cấu trúc siêu mạng, đặc biệt là siêu mạng hợp phần có tính đến ảnh hưởng của sự giam cầm phonon lên vẫn còn là một vấn đề mở [7].. - Do đó, trong luận văn của mình, tôi xin được trình bày các kết quả nghiên cứu về đề tài: “Ảnh hưởng của phonon giam cầm lên hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần với cơ chế tán xạ điện tử – phonon âm”. - Đề tài sẽ nghiên cứu ảnh hưởng của phonon giam cầm lên hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần với cơ chế tán xạ điện tử – phonon âm trên cơ sở lý thuyết hiệu ứng radio – điện trong bán dẫn khối [9-11]. - Với mục tiêu là thu nhận được biểu thức giải tích của điện trường lên các trục, từ đó khảo sát sự ảnh hưởng của các thông số lên cường độ điện trường của siêu mạng. - Đối với bài toán về hiệu ứng radio điện trong siêu mạng hợp phần (trường hợp tán xạ điện tử - phonon âm), tôi sử dụng một số phương pháp nghiên cứu quan trọng. - Sau đó, tôi d ng chương trình Matlab để có được các kết quả tính toán số và đồ thị sự phụ thuộc của cường độ điện trường vào các thông số của siêu mạng hợp phần GaAs/Al 0.3 Ga 0.7 As.. - Bài toán về hiệu ứng radio – điện được nghiên cứu đối với siêu mạng hợp phần GaAs/Al 0.3 Ga 0.7 As.. - thuyết lượng tử về các hiệu ứng động trong hệ thấp chiều mà cụ thể là lý thuyết về hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần.. - Các kết quả nghiên cứu có thể được sử dụng làm thước đo, làm tiêu chuẩn hoàn thiện công nghệ chế tạo vật liệu cấu trúc nano ứng dụng trong điện tử siêu nhỏ, thông minh và đa năng hiện nay[14].. - Chương 1: Siêu mạng hợp phần và hiệu ứng radio – điện trong bán dẫn khối.. - Chương 2: Hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần dưới ảnh hưởng của phonon âm giam cầm.. - Chương 3: Tính toán số và vẽ đồ thị cho siêu mạng hợp phần GaAs - Al 0.7 Ga 0.3 As.. - SIÊU MẠNG HỢP PHẦN. - VÀ HIỆU ỨNG RADIO – ĐIỆN TRONG BÁN DẪN KHỐI. - Siêu mạng hợp phần được tạo thành từ một cấu trúc tuần hoàn các hố lượng tử trong đó khoảng cách giữa các hố lượng tử đủ nhỏ để có thể xảy ra hiệu ứng đường hầm. - Do đó, đối với các điện tử có thể xem các lớp mỏng như là thế phụ bổ sung vào thế mạng tinh thể của siêu mạng. - Thế phụ tuần hoàn này được hình thành do sự chênh lệch năng lượng giữa các cận điểm đáy v ng dẫn của hai bán dẫn tạo nên siêu mạng. - Sự có mặt của thế siêu mạng đã làm thay đổi cơ bản phổ năng lượng của điện tử và do đó siêu mạng có một số tính chất đáng chú ý mà bán dẫn khối thông thường không có.. - Hệ điện tử trong siêu mạng hợp phần là hệ điện tử chuẩn hai chiều. - Các tính chất vật lý của siêu mạng được xác định bởi phổ điện tử của chúng thông qua việc giải phương trình Schrodinger với thế năng bao gồm thế tuần hoàn của mạng tinh thể và thế phụ tuần hoàn trong siêu mạng, việc giải phương trình Schrodinger tổng quát là rất khó. - Vì chu kỳ của siêu mạng lớn hơn nhiều so với hằng số mạng tinh thể nhưng biên độ của thế siêu mạng lại nhỏ hơn nhiều so với biên độ của thế mạng tinh thể nên ảnh hưởng của thế tuần hoàn của siêu mạng chỉ thể hiện ở mép v ng năng lượng. - Tại đó, quy luật tán sắc của điện tử có thể coi là dạng bậc hai. - phổ năng lượng của điện tử trong siêu mạng bán dẫn có thể xác định bằng phương pháp gần đúng khối lượng hiệu dụng đối với các v ng năng lượng đẳng hướng không suy biến.. - Dựa vào sự tương quan vị trí giữa đáy và đỉnh v ng dẫn của các bán dẫn, người ta phân loại siêu mạng hợp phần như sau:. - Trong siêu mạng này, sự tương tác giữa các mạng hay từ các lớp riêng biệt chỉ xảy ra giữa các v ng năng lượng c ng loại. - Ở đây cả lỗ trống và điện tử đều bị giam nhốt trong c ng lớp A.. - Siêu mạng này lại có thể chia thành 2 loại:. - Lỗ trống bị giam trong c ng lớp A, điện tử bị giam trong c ng lớp B.. - Loại IIB: Hoặc không có hoặc có khe năng lượng rất nhỏ giữa các điện tử trong lớp B và các lỗ trống trong lớp A.. - Hàm sóng và phổ năng lượng của điện tử trong siêu mạng hợp phần.. - với m* là khối lượng hiệu dụng của điện tử.. - Hàm sóng của điện tử trong mini v ng n là tổ hợp của hàm sóng theo mặt phẳng (Oxy) có dạng sóng phẳng và theo phương của trục siêu mạng (có dạng hàm Block).. - Hàm sóng của điện tử trong hố thế biệt lập. - U r mà các siêu mạng có thể có một, hai hoặc ba chiều. - Đối với hệ điện tử chuẩn hai chiều, cấu trúc v ng năng lượng có thể tìm được bằng cách giải phương trình Schrodinger, trong đó ta đưa vào thế tuần hoàn một chiều có dạng hình chữ nhật.. - Thế tuần hoàn của siêu mạng ảnh hưởng rất ít tới sự chuyển động của điện tử theo phương vuông góc với trục siêu mạng (trục z). - Chuyển động của điện tử theo phương z sẽ tương ứng với chuyển động trong một trường thế tuần hoàn với chu kỳ bằng chu kỳ d của siêu mạng.. - Phổ năng lượng của điện tử:. - Trong đó: d là chu kì siêu mạng và n là độ rộng của mini v ng n.. - Đó chính là hiệu ứng radio – điện.. - Phương trình động lượng tử cho điện tử trong bán dẫn khối:. - Xét trường hợp tán xạ điện tử - phonon âm, ta tìm biểu thức mật độ dòng toàn phần và xét trong điều kiện mạch hở, thu được biểu thức trường radio – điện:. - HIỆU ỨNG RADIO – ĐIỆN TRONG SIÊU MẠNG HỢP PHẦN DƯỚI ẢNH HƯỞNG CỦA PHONON GIAM CẦM. - Điện tử khi bị giam cầm trong siêu mạng hợp phần sẽ bị lượng tử hoá. - Hamiltonian tương tác của hệ điện tử - phonon trong siêu mạng hợp phần có dạng:. - toán tử sinh, hủy điện tử ở trạng thái , n p . - Xung lượng của điện tử trong mặt phẳng vuông góc với trục của siêu mạng. - hợp phần.. - I q z : Thừa số dạng của điện tử trong siêu mạng hợp phần.. - Năng lượng của điện tử trong siêu mạng hợp phần.. - Hằng số tương tác điện tử – phonon âm Với: V O là thể tích chuẩn hóa (chọn V O 1. - Phương trình động lượng tử của điện tử trong siêu mạng hợp phần. - là số điện tử trung bình tại thời điểm t.. - Phương trình động lượng tử cho điện tử trong siêu mạng hợp phần có dạng:. - Toán tử số hạt của điện tử:. - Phương trình động lượng tử Boltzmann cho điện tử:. - thời gian phục hồi moment xung lượng của điện tử. - Xét trong trường hợp khí điện tử không suy biến ta có:. - *Xét trường hợp tán xạ điện tử – phonon âm:. - Sự phụ thuộc này được tính toán số và vẽ đồ thị cho siêu mạng hợp phần GaAs - Al 0.3 Ga 0.7 As trong chương 3 của luận văn.. - TÍNH TOÁN SỐ VÀ VẼ ĐỒ THỊ CHO SIÊU MẠNG HỢP PHẦN GaAs - Al 0.3 Ga 0.7 As. - Trong chương này, tôi trình bày các kết quả tính toán số cho siêu mạng hợp phần loại GaAs - Al 0.3 Ga 0.7 As với cơ chế tán xạ điện tử - phonon âm. - Điện tích hiệu dụng của điện tử (C ) e 2.07e 0. - Khối lượng hiệu dụng của điện tử (kg) m. - Chu kỳ siêu mạng (m) dB 134.10 -10. - Khi xét ảnh hưởng của sóng điện từ mạnh lên hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần, tôi vẽ cho hai trường hợp có ảnh hưởng và không có ảnh hưởng của phonon giam cầm. - Tuy nhiên, trường radio – điện trong siêu mạng khi có ảnh hưởng của phonon giam cầm có giá trị lớn hơn khi không có ảnh hưởng của phonon giam cầm. - Vì vậy, ta không thể bỏ qua sự ảnh hưởng của phonon giam cầm lên hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần.. - Trường radio – điện trong siêu mạng tăng lên rất nhanh từ v ng tần số 0,5.10 10 Hz đến khoảng 0,75.10 10 Hz của sóng điện từ mạnh. - Sự phụ thuộc của trường radio – điện vào tần số của sóng điện từ phân cực phẳng.. - Vậy, sóng điện từ ảnh hưởng mạnh lên hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần. - Trên cơ sở phương trình động lượng tử cho điện tử trong siêu mạng hợp phần, bài toán vật lý về ảnh hưởng của phonon giam cầm lên hiệu ứng radio – điện trong siêu mạng hợp phần (trường hợp tán xạ điện tử - phonon âm) đã được giải quyết và thu được những kết quả sau:. - Tìm được biểu thức giải tích của trường radio – điện trong siêu mạng hợp phần có kể đến ảnh hưởng của phonon giam cầm. - Trường radio – điện ít phụ thuộc vào nhiệt độ. - Các kết quả lý thuyết đã được tính toán số và vẽ đồ thị đối với siêu mạng hợp phần GaAs - Al 0.3 Ga 0.7 As. - So sánh khi có ảnh hưởng của phonon khi bị giam cầm và khi phonon không bị giam cầm trong siêu mạng hợp phần, ta thấy phonon khi bị giam cầm có ảnh hưởng đáng kể tới trường radio – điện và ta không thể bỏ qua sự ảnh hưởng này. - Lê Thái Hưng (2007), Ảnh hưởng của phonon giam cầm lên sự hấp thụ sóng điện từ yếu bởi điện tử giam cầm trong siêu mạng pha tạp, Luận văn thạc sĩ vật lí, Đại học Khoa học Tự nhiên, Đại học Quốc gia Hà Nội.. - Sự phụ thuộc của trường radio – điện vào tần số sóng điện từ mạnh clc;close all;clear all;. - Sự phụ thuộc của trường radio – điện vào tần số sóng phân cực phẳng clc;close all;clear all;